It's easy with us

Статистика






Онлайн всего: 25
Гостей: 25
Пользователей: 0



ИЦ BoBines

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Динаміка заряджених частинок

Излучение из плоского слоя плазмы
Теперь рассмотрим излучение из плоского слоя
плазмы, изображенного на рис. 10.5, а. Пусть х0 —
толщина слоя, а магнитное поле параллельно плоскостям,
ограничивающим слой. Будем считать, что поле
создается внешними источниками. Для плоской
электромагнитной волны, распространяющейся в направлении
9, волновой вектор k составляет с направлением
единичного вектора п угол Кп. Введем координату х вдоль
направления вектора п так, как показано на рис. 10.5.
326
Когда плазма находится в тепловом равновесии,
уравнение для переноса энергии излучения имеет вид
— /<;> (9) = гР (в) - aiv) F)/: (8), (v = || , _L), A0.59)
dl
где координата / отсчитывается в направлении
распространения волны, а индекс v обозначает поляризацию.
Коэффициенты излучения и поглощения связаны соот-
^ Отражающие tf
""" поверхности
Рис. 10 5. Излучение из плоского слоя плазмы
толщиной хоУ помещенного в магнитное поле
В, параллельное плоскостям, ограничивающим
плазму:
а — определение углов Ф и ). ; б — плазма
ношением A0.56), в котором мы по-прежнему будем
считать, что ha)/kTe<^l. Воспользовавшись
соотношением A0.56), проинтегрируем уравнение A0.59) по /
для заданных значений 6 и Хп. В результате
li^)(b>x) = I0 + ctexp\-
JV>
(в).
cos
d
A0.60)
для излучения в положительном направлении оси х и
/lv-) @, х) = /0 + с - ехр Га<;> (в)—^~
L cos \п
A0.61)
для излучения в отрицательном направлении оси х.
Здесь с+ и с— константы интегрирования.
Пусть теперь плоский слой ограничен двумя
отражающими поверхностями, расположенными при х=
327
/iv_) (e, yx°) - V™ @> -~*o)- (Ю.63)
= ± — x0 (см. рис. 10.5,б). Предположим, что
излучение распространяется из точки Рх и затухает. Когда
излучение достигнет точки Р2у часть энергии, равная
Rr9 отразится, пересечет плазму в отрицательном
направлении оси х и достигнет точки Р3. Наложим два
граничных условия на решения A0.60) и A0.61),
воспользовавшись соотношениями симметрии
/l,+,(»,--i-*„) =R>'-~' (е'-Т*) A0И>
Ь)-*Л'+'(Ч
Из этих соотношений можно определить константы с+ и
с— Интенсивность /Эфф, с которой связан уход энергии
из плазмы, определяется интенсивностью излучения,
выходящей из плазмы в точке P<z, т. е.
4ф'ф (», е, к, *oRr) = 0 - ЯЛ '»+) (9> \ *о) =
•-ехр[-»';>-^-1
= /0A -Rr) L cos^ ' . A0.64)
Соотношение A0.64) было получено в работах [207,
210]. В этих работах авторы предлагали использовать
отражатели для уменьшения потерь из-за
циклотронного излучения. Для частот со, при которых коэффициент
отражения Rr близок к единице, из формулы A0.64)
следует, что интенсивность излучения много меньше /о,
интенсивности излучения для абсолютно черного тела
без отражателей. Мы нашли, что в нерелятивистском
пределе значительная часть энергии излучения
содержится в высших гармониках спектра. К сожалению,
для этих гармоник коэффициент поглощения
оказывается совсем малым, и а* *о<С1. Из этой формулы
A0.64) получаем
Rr (^хо/cos \п) 1~1
^~^o(aiv)WcosXn) •
Возможны два случая.
328
1 +
1-Яг
A0.65)
1. Если поглощение очень мало, а рефлекторы не
слишком хороши, то величина Rr(al *o/cosXn)/(l—Rz)
много меньше единицы и /Эфф стремится к значению,
определяемому соотношением A0.64) при Rr=0, т. е.
отражательные поверхности отсутствуют. Этот случай
был исследован в работе [212], где приведены значения
коэффициентов поглощения в широкой области спектра.
2. Если величина Rr близка к единице настолько,
что даже для высших гармоник спектра выполняется
соотношение /?r« x0/cosKn)/(l — Rr) <1, то
эффективная интенсивность излучения равна /оA—Rr) и потери
за счет излучения из плазмы значительно снижаются.

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Излучение из плоского слоя плазмы» з дисципліни «Динаміка заряджених частинок»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: МАРКЕТИНГОВЕ РОЗУМІННЯ ТОВАРУ
СУТНІСТЬ, ВИДИ ТА ЗАКОНОМІРНОСТІ РОЗВИТКУ ІНФЛЯЦІЇ
Аудит формування фінансових результатів
Аудит загальновиробничих витрат
Планування аудиту нематеріальних активів


Категорія: Динаміка заряджених частинок | Додав: koljan (26.11.2013)
Переглядів: 329 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




BoBines

https://baly.com.ua

http://kamod.net.ua

budmagazin.com.ua/truba-dlya-teplogo-pola